光的全反射现象就是海市蜃楼现象，光从光密介质射向光疏介质时，当入射角超过某一角度C（临界角）时，折射光完全消失，只剩下反射光线的现象叫做全反射。
全反射发生之前，随着入射角的增大，折射角和反射角都增大，但折射角增大的快，在入射光的强度一定的情况下，折射光越来越弱，反射光越来越强，发生全反射时，折射光消失，反射光的强度等于入射光的强度。
光由光密介质进入光疏介质时，要离开法线折射，当入射角增加到某种情形时，折射线延表面进行，即折射角为90度，该入射角称为临界角。若入射角大于临界角，则无折射，全部光线均反回光密介质，此现象称为全反射。当光线由光疏介质射到光密介质时，因为光线靠近法线而折射，故这时不会发生全反射。
有关全反射现象
全反射 光由光密（即光在其中传播速度较小的）媒质射到光疏（即光在其中传播速度较大的）媒质的界面时,全部被反射回原媒质内的现象光由光密媒质进入光疏媒质时,要离开法线折射,如图4－5所示当入射角θ增加到某种情形（图中的e射线）时,折射线延表面进行,即折射角为90°,该入射角θc称为临界角若入射角大于临界角,则无折射,全部光线均反回光密媒质（如图f、g射线）,此现象称为全反射当光线由光疏媒质射到光密媒质时,因为光线靠近法线而折射,故这时不会发生全反射
公式为n=sin90`/sinc=1/sinc
sinc=1/n
(c为临界角）
当光射到两种介质界面,只产生反射而不产生折射的现象．当光由光密介质射向光疏介质时,折射角将大于入射角．当入射角增大到某一数值时,折射角将达到90°,这时在光疏介质中将不出现折射光线,只要入射角大于上述数值时,均不再存在折射现象,这就是全反射．所以产生全反射的条件是：①光必须由光密介质射向光疏介质．②入射角必须大于临界角(C)．
所谓光密介质和光疏介质是相对的,两物质相比,折射率较小的,就为光疏介质,折射率较大的,就为光密介质例如,水折射率大于空气,所以相对于空气而言,水就是光密介质,而玻璃的折射率比水大,所以相对于玻璃而言,水就是光疏介质
临界角是折射角为90度时对应的入射角（只有光线从光密介质进入光疏介质且入射角大于临界角时,才会发生全反射）
全反射的应用：光导纤维是全反射现象的重要应用蜃景的出现,是光在空气中全反射造形成的
光的折射及全反射
光从光密介质射入光疏介质。当入射角
增大到某一角度，使折射角达到90°时，折射光完全消失，只剩下反射光，这种现象叫做全反射。
发生全反射的条件：（1）光从光密介质射入光疏介质；（2）入射角大于或等于临界角。
临界角:当光线从光密介质射向光疏介质时，入射角大于或等于某一角度c时，折射光线消失，发生了全反射现象。角度c就被称为临界角。当入射角等于临界角时，折射角等于90°，由折射定律和光路可逆可得：sin90:sinc=n,c=arcsin(1/n)
用麦克斯韦方程组可推导
什么是光的全反射啊为什么会发生全反射
光波从一种介质传到另一种介质时，在两种介质的分界面上将发生反射及折射现象。反射光波按反射定律返回原介质，折射光波按折射定律进入另一介质中。对透明矿物光学性质的研究，主要涉及折射光波。因此，我们着重介绍折射光波所遵循的规律。
在物理学中，两种介质的分界面垂线称为法线。入射光与法线的夹角称为入射角，以i表示。折射光与法线的夹角称折射角，以r表示。发生折射时，入射角i与折射角r不相等（图1-3）。
图1-3 光的折射及全反射现象
发生折射现象的原因是由于两种介质密度不同，致使传播速度不同，引起传播方向发生改变而产生折射。从物理学中知道，光在密度大的介质中的传播速度小于光在密度小的介质中的传播速度。因此，光自密度小的介质射入密度大的介质时，折向法线，r<i（图1-3B）；光自密度大的介质射入密度小的介质时，折离法线，r>i（图1-3C）。入射角i不断加大，折射角r也随着不断加大。当r>90°时，光线就不射入折射介质，而从界面上返回原入射介质，产生全反射（图1-3D）。当r=90°时的i角，称为全反射临界角（图1-3D）。用上述折射、反射原理，可解释单偏光镜下晶体的许多光学现象。
光的全反射怎么理解
光的反射
1、光源：能够自行发光的物体叫光源
2、光在均匀介质中是沿直线传播的
大气层是不均匀的,当光从大气层外射到地面时,光线发了了弯折（海市蜃楼、早晨看到太阳时,太阳还在地平线以下、星星的闪烁等）
3、光速
光在不同物质中传播的速度一般不同,真空中最快
光在真空中的传播速度：V = 3×108 m/s,在空气中的速度接近于这个速度,水中的速度为3/4V,玻璃中为2/3V
4、光直线传播的应用
可解释许多光学现象：激光准直,影子的形成,月食、日食的形成、小孔成像等
5、光线
光线：表示光传播方向的直线,即沿光的传播路线画一直线,并在直线上画上箭头表示光的传播方向（光线是假想的,实际并不存在）
6、光的反射
光从一种介质射向另一种介质的交界面时,一部分光返回原来介质中,使光的传播方向发生了改变,这种现象称为光的反射
7、光的反射定律
反射光线与入射光线、法线在同一平面上；反射光线和入射光线分居在法线的两侧；反射角等于入射角
可归纳为：“三线共面,两线分居,两角相等”
由入射光线决定反射光线,叙述时要“反”字当头
发生反射的条件：两种介质的交界处；发生处：入射点；结果：返回原介质中
反射角随入射角的增大而增大,减小而减小,当入射角为零时,反射角也变为零度
8、两种反射现象
镜面反射：平行光线经界面反射后沿某一方向平行射出,只能在某一方向接收到反射光线（反射面是光滑平面）
漫反射：平行光经界面反射后向各个不同的方向反射出去,即在各个不同的方向都能接收到反射光线（反射面是粗糙平面或曲面）
注意：无论是镜面反射,还是漫反射都遵循光的反射定律
9、在光的反射中光路可逆
10、平面镜对光的作用
（1）成像 （2）改变光的传播方向
11、平面镜成像的特点
（1）成的是正立等大的虚像 （2）像和物的连线与镜面垂直,像和物到镜的距离相等
平面镜所成的像与物是以镜面为轴的对称图形,即平面镜是物像连线的中垂线
12、实像与虚像的区别
实像是实际光线会聚而成的,可以用屏接到,当然也能用眼看到
虚像不是由实际光线会聚成的,而是实际光线反向延长线相交而成的,只能用眼看到,不能用屏接收
13、平面镜的应用
（1）水中的倒影 （2）平面镜成像 （3）潜望镜
光的全反射原理有何应用？
在发生全反射时，透射波以倏逝波的形式存在，但用菲涅耳公式进行计算得到的反射率为1，说明透射波虽然有电磁场的存在，但其平均能流等于0。利用古斯-汉森位移可以十分直观地解释，全反射时透射波在界面的法线方向的平均能流密度是为0的，而在延界面方向的能流不为0,这使光在反射时从入射到反射有一个纵向的位移(对分界面来说)。或者可以理解为在发生全反射时的反射面不在分界面，而是在一个距离分界面距离为d的一个面，d是倏逝波的穿透深度。我再说得清楚一些。首先，在电磁场的教科书中，解释全反射现象的能量守恒，是以坡印廷矢量投影到分界面法向矢量的分量来分析的。在这种判决标准下，由于表面波坡印廷矢量垂直于分界面法向，所以其法向能流为零。然而水平方向（x方向）不能用入射波、反射波、透射波的功率流合成来解释。其根源在于，在无限大平面的稳态讨论下，透射波的功率流不直接来自入射波。请留意分界面法向，入射波、反射波、透射波的坡印廷矢量有明显的空间继承关系，即介质1中入射波、反射波合成的能流，通过z=0分界面进入了介质2成为透射波能流。留意分界面切向，入射波、反射波合成的切向能流，并没有通过z=0分界面流入介质2。所以在无限大平面分析中，介质1的切向坡印廷矢量不需要等于介质2。在无限大平面分析下，此时的原因是：介质2的能流是由无穷远处激励起来的。其物理解释与白如冰同学类似，根源在于无限大的稳态场分析本身就不一定有实际的物理解释。这告诉我们，在用傅里叶变换做频域分析（即稳态分析）的时候，利用时域分析（暂态分析）的直观解释，要十分注意，要留意是否能直接套用。
光的全反射机理
光由光密媒质进入光疏媒质时，要离开法线折射，当入射角θ增加到某种情形时，折射线延表面进行，即折射角为90°，该入射角θc称为临界角。若入射角大于临界角，则无折射，全部光线均反回光密媒质。
此现象称为全反射。当光线由光疏媒质射到光密媒质时，因为光线靠近法线而折射，故这时不会发生全反射。
光的全反射原理生活中应用：
光导纤维：医院里的内窥镜 光纤通信
全反射棱镜：潜望镜，望远镜等
自行车的尾灯
街头玩具，一端发亮的玻璃丝
光从光密介质射向光疏介质时，当入射角超过某一角度C（临界角）时，折射光完全消失，只剩下反射光线的现象叫做全反射。本原理可以用于解释海市蜃楼现象。
对全反射现象的理解 1、全发射现象是光的折射的特殊现象，只有光从光密介质射向光疏介质并且入射角 大于等于临界角时全反射现象才会发生。 2、全反射现象符合反射定律，光路可逆。 3、全反射发生之前，随着入射角的增大，折射角和反射角都增大，但折射角增大的 快，在入射光的强度一定的情况下，折射光越来越弱，反射光越来越强，发生全发射 时，折射光消失，反射光的强度等于入射光的强度。
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